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Previsão de resistividade de tunelamento entre nanofolhas adjacentes em grafeno

Jul 01, 2023

Scientific Reports volume 13, Artigo número: 12455 (2023) Citar este artigo

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Detalhes das métricas

Neste trabalho, a resistividade de tunelamento entre nanofolhas vizinhas em nanocompósitos grafema-polímero é expressa por uma equação simples em função das características do grafeno e dos túneis. Esta expressão é obtida conectando dois modelos avançados para a condutividade de materiais preenchidos com grafeno, refletindo o papel do tunelamento e a área de interfase. As previsões dos modelos aplicados estão vinculadas aos dados testados de diversas amostras. As impressões de todos os fatores na resistividade do tunelamento são avaliadas e interpretadas usando a equação sugerida. Os cálculos de resistividade de tunelamento para os exemplos estudados pelo modelo e equação sugerida demonstram os mesmos níveis, o que confirma a metodologia apresentada. Os resultados indicam que a resistividade do tunelamento diminui pelo grafeno supercondutor, pequena largura de tunelamento, numerosos contatos entre nanofolhas e curto comprimento de tunelamento.

Produtos preenchidos com grafeno podem ser utilizados em diversos campos como eletrônica, blindagem eletromagnética, detecção, dispositivos de energia e diodos, pois o grafeno apresenta propriedades elétricas, mecânicas, térmicas e químicas ideais1,2,3,4,5,6,7,8, 9,10,11,12,13,14,15,16,17,18. A maior proporção de aspecto e maior área superficial das nanofolhas de grafeno em comparação ao CNT causam menor início de percolação e mais condutividade . Assim, os investigadores concentraram-se amplamente nos nanocompósitos de polímero de grafeno para otimizar seu desempenho. Os estudos mais recentes sobre nanocompósitos poliméricos de grafeno têm tentado preparar as amostras com pouco início de percolação e grande condutividade pela baixa quantidade de carga20,21,22. O início da percolação se conecta inversamente à proporção do nanofiller como a razão entre diâmetro e espessura . Portanto, muitos parâmetros como dimensões, qualidade de dispersão e agregação / aglomeração de nanopartículas controlam o início da percolação e, portanto, a condutividade do nanocompósito.

Alguns novos parâmetros atribuídos à nanoescala, incluindo o efeito de tunelamento e a interfase, também podem governar o início da percolação. A ferramenta de tunelamento controla principalmente a condutividade dos nanocompósitos (aqui abreviado como condutividade), uma vez que os elétrons podem ser facilmente transportados através de pequenos túneis entre partículas vizinhas . Na verdade, a condutividade não necessita da união física das nanopartículas e assim, o efeito de tunelamento altera o início da percolação nos nanocompósitos. No entanto, apenas alguns investigadores se concentraram na condutividade de tunelamento em produtos à base de CNT29,30,31. Além disso, a interfase, devido à grande área externa das nanopartículas, pode diminuir eficientemente o início da percolação. A interfase é a camada de polímero esgotada na interface carga-polímero . As áreas de interfase que cobrem as nanopartículas podem se unir e construir as redes nas amostras . Este tópico atraente tem sido estudado para o comportamento mecânico de nanocompósitos poliméricos , mas o papel da interfase na condutividade foi pouco estudado.

Várias equações foram avançadas para a condutividade de exemplos preenchidos com CNT, assumindo os fatores do CNT, como quantidade, ondulação, condução e proporção de aspecto . Além disso, poucos estudos relataram a importância do efeito de tunelamento e da interfase na condutividade de produtos CNT . No entanto, os trabalhos de modelagem sobre a condutividade de sistemas baseados em grafeno são realmente incompletos. Os primeiros trabalhos geralmente correlacionavam o início da percolação com a relação de aspecto do enchimento e julgavam a condutividade pela equação convencional da lei de potência . Em resumo, os estudos anteriores não consideraram a interfase e os túneis no início da percolação e na condutividade, enquanto esses fatores controlam principalmente os termos mencionados.

  > λ, Eq. (1) is simplified as:/p> 1.65*105 S/m, but the tunnel resistivity increases to 45 Ω.m at σf = 0.5*105 S/m. As a result, the graphene conduction inversely influences the tunnel resistivity, while the thickness of graphene nanosheets cannot affect it. In fact, a super-conductive nanofiller can mainly decrease the tunnel resistivity in nanocomposites, which promotes the conductivity. However, the graphene thickness is an ineffective factor, which cannot change the tunnel resistivity./p> 15 and λ < 5 nm. Accordingly, abundant contacts among sheets and a minor tunneling length attain a deprived tunnel resistivity. In contrast, a less quantity of contacts and long tunnel negatively raise the tunnel resistivity./p> 1.65*105 S/m produces the tunnel resistivity of 10 Ω.m, but the tunnel resistivity grows to 45 Ω.m at σf = 0.5*105 S/m. Consequently, the graphene conduction inversely handles the tunnel resistivity, nonetheless the thickness of graphene nanosheets cannot affect it. The smallest level of tunnel resistivity as about 0 is also obtained by θ < 60°, while the highest tunnel resistivity is calculated by the highest ranges of both “d” and “θ”. As a result, the diameter of contact area between nanosheets and the filler angle directly govern the tunnel resistivity. In addition, the highest tunnel resistivity of 220 Ω.m is gotten by m = 2 and λ = 10 nm, nevertheless the tunnel resistivity mostly declines to around 0 at λ < 3 nm or m > 15 and λ < 5 nm. Therefore, plentiful contacts among nanosheets and a small tunneling length achieve a low tunnel resistivity in nanocomposites./p>